Kurs:Invariantentheorie (Osnabrück 2012-2013)/Vorlesung 21

In den folgenden Vorlesungen werden wir die endlichen Untergruppen  $G\subseteq {\mathrm{SL}}_2\left(ℂ\right)$  und ihre Invariantenringe klassifizieren. Dieses Klassifikationsproblem hängt mit einem klassischen und anschaulichen Problem zusammen, nämlich der Frage, welche endlichen Symmetriegruppen es im euklidischen dreidimensionalen Raum gibt. Diese Gruppen haben mit den sogenannten platonischen Körpern zu tun.

Bewegungen

Jede Symmetrie an einen Körper im Raum (beispielsweise einem Würfel) ist insbesondere eine abstandserhaltende, lineare Abbildung des umgebenden Raumes. Die Gesamtmenge der abstandserhaltenden, linearen (eigentlichen) Abbildungen des Raumes bildet die sogenannte orthogonale Gruppe ${\mathrm{O}}_3$ (bzw. ${\mathrm{SO}}_3$, wenn die Determinante $1$ ist). Dies ist natürlich eine sehr große, unendliche Gruppe. Interessant ist aber, dass die endlichen Untergruppen darin übersichtlich beschrieben werden können. Diese endlichen Untergruppen lassen sich stets als Symmetriegruppe zu einem geeigneten geometrischen Objekt auffassen. Dass eine einfache Klassifikation dieser endlichen Bewegungsgruppen möglich ist, beruht auf intrinsischen Struktureigenschaften des Raumes und liefert unter Anderem eine präzise Version dafür, dass es nur fünf reguläre Polyeder (die platonischen Körper) gibt.

Für die folgenden Überlegungen benötigen wir etwas lineare Algebra, insbesondere den Begriff des euklidischen Vektorraumes und einer Isometrie.

Definition

Eine lineare Abbildung

$\phi :V⟶V$

auf einem euklidischen Vektorraum $V$ heißt Isometrie, wenn für alle  $v,w\in V$  die Gleichheit

$⟨\phi (v),\phi (w)⟩=⟨v,w⟩$

gilt.

Definition

Eine Isometrie auf einem euklidischen Vektorraum heißt eigentlich, wenn ihre Determinante gleich $1$ ist.

Die Gruppe, die aus allen Isometrien von $V$ besteht, heißt orthogonale Gruppe zu $V$, und die eigentlichen Isometrien bilden die spezielle orthogonale Gruppe. Bei  $V={ℝ}^n$  schreibt man dafür

${\mathrm{O}}_n\text{ bzw. }{\mathrm{SO}}_n.$

Eine eigentliche, lineare Isometrie nennt man auch eine lineare Bewegung (eine Spiegelung an einer Ebene im Raum ist also keine Bewegung). Unter einer Bewegung versteht man die „wirklich durchführbaren“ Transformationen des Raumes. Dazu gehören auch die Verschiebungen, die nur affin-linear, aber nicht linear sind.

Satz

Es sei $V$ ein euklidischer Vektorraum und sei

$\phi :V⟶V$

eine lineare Isometrie.

Dann besitzt jeder Eigenwert von $\phi$ den Betrag $1$.

Beweis

Es sei  $\phi (v)=\lambda v$  mit  $v\ne 0$,  d.h. $v$ ist ein Eigenvektor zum Eigenwert $\lambda$. Wegen der Isometrieeigenschaft gilt

$\Vert v\Vert =\Vert \phi (v)\Vert =\Vert \lambda v\Vert =|\lambda |\cdot \Vert v\Vert .$

Wegen  $\Vert v\Vert \ne 0$  folgt daraus  $|\lambda |=1$,  also  $\lambda =\pm 1$. 

$◻$

Im Allgemeinen muss es keine Eigenwerte geben (bei ungerader Dimension allerdings schon).

Wir besprechen zunächst den zweidimensionalen Fall ausführlicher (im Eindimensionalen gibt es nur zwei lineare Isometrien: Die Identität und die Spiegelung $x\mapsto -x$).

Lineare Bewegungen in der Ebene

Satz

Es sei

$\phi :{ℝ}^2⟶{ℝ}^2$

eine eigentliche, lineare Isometrie.

Dann ist $\phi$ eine Drehung,

und ihre Matrix hat bezüglich der Standardbasis die Gestalt

$D(\theta )=\left(\begin{array}{cc}\cos \theta & -\sin \theta \\ \sin \theta & \cos \theta \end{array}\right)$

mit einem eindeutig bestimmten Drehwinkel  $\theta \in [0,2\pi [$. 

Beweis

Es seien $\left(\begin{array}{c}x\\ y\end{array}\right)$ und $\left(\begin{array}{c}u\\ v\end{array}\right)$ die Bilder der Standardvektoren $\left(\begin{array}{c}1\\ 0\end{array}\right)$ und $\left(\begin{array}{c}0\\ 1\end{array}\right)$. Unter einer Isometrie wird die Länge eines Vektors erhalten, daher ist

$\Vert \left(\begin{array}{c}x\\ y\end{array}\right)\Vert =\sqrt{x^2+y^2}=1.$

Da unter einer Isometrie die Senkrechtsbeziehung erhalten bleibt, muss

$⟨\left(\begin{array}{c}x\\ y\end{array}\right),\left(\begin{array}{c}u\\ v\end{array}\right)⟩=xu+yv=0$

gelten. Bei  $y=0$  folgt daraus (wegen $x=\pm 1$)  $u=0$.  Dann ist  $v=\pm 1$  und wegen der Eigentlichkeit muss das Vorzeichen dasselbe wie von $x$ sein. Es sei also  $y\ne 0$.  Dann gilt

$\left(\begin{array}{c}-v\\ u\end{array}\right)=\frac{u}{y}\left(\begin{array}{c}x\\ y\end{array}\right).$

Da die beiden Vektoren die Länge $1$ haben, muss der skalare Faktor $u/y$ den Betrag $1$ haben. Bei  $u=y$  wäre  $v=-x$  und die Determinante wäre $-1$. Also muss $u=-y$ und $v=x$ sein. Die beschreibende Matrix bezüglich der Standardmatrix hat also die Form

$\left(\begin{array}{cc}x& -y\\ y& x\end{array}\right)\text{ mit }{x}^2+y^2=1.$

Insbesondere ist $x$ eine reelle Zahl zwischen $-1$ und $+1$ und  $y=\pm \sqrt{1-x^2}$,  d.h. $\left(\begin{array}{c}x\\ y\end{array}\right)$ ist ein Punkt auf dem reellen Einheitskreis. Der Einheitskreis wird bekanntlich durch die trigonometrischen Funktionen parametrisiert, d.h. es gibt einen eindeutig bestimmten Winkel $\theta$, $0\le \theta <2\pi$, mit

$\left(\begin{array}{c}x\\ y\end{array}\right)=\left(\begin{array}{c}\cos \theta \\ \sin \theta \end{array}\right).$

$◻$

Satz

Es sei  $G\subseteq {\mathrm{SO}}_2$  eine endliche Untergruppe der linearen Bewegungsgruppe der reellen Ebene.

Dann ist $G$ eine zyklische Gruppe.

Beweis

Jedes Element aus $G$ ist nach Satz 21.4 eine Drehung der Ebene um einen bestimmten Winkel $\theta$. Wir betrachten den surjektiven Gruppenhomomorphismus

$ℝ⟶{\mathrm{SO}}_2,\theta ⟼D(\theta )=\left(\begin{array}{cc}\cos \theta & -\sin \theta \\ \sin \theta & \cos \theta \end{array}\right),$

der einen Winkel auf die zugehörige Drehung abbildet. Es sei  $H\subseteq ℝ$  das Urbild von $G$ unter dieser Abbildung, d.h. $H$ besteht aus allen Drehwinkeln zu Drehungen, die zu $G$ gehören. Die Gruppe $H$ wird von einem Repräsentantensystem für die Elemente aus $G$ zusammen mit $2\pi$ erzeugt. Insbesondere ist also $H$ eine endlich erzeugte Untergruppe von $ℝ$. Da jedes Gruppenelement aus $G$ eine endliche Ordnung besitzt, muss jedes  $\theta \in H$  die Gestalt  $\theta =2\pi q$  mit einer rationalen Zahl  $q\in \mathbb{Q}$  haben. Dies bedeutet, dass $H$ eine endlich erzeugte Untergruppe von  $2\pi \mathbb{Q}\subseteq ℝ$  ist. Damit ist $H$ isomorph zu einer endlich erzeugten Untergruppe der rationalen Zahlen. Nach Aufgabe 21.13 ist $H$ zyklisch, sagen wir  $H=\mathbb{Z}\alpha$  mit einem eindeutig bestimmten Winkel  $\alpha \in [0,2\pi )$.  Dann ist die Gruppe $G$ als Bild von $H$ ebenfalls zyklisch.

$◻$

Wenn man auch noch uneigentliche Symmetrien, also Isometrien mit der Determinante $-1$ (etwa Achsenspiegelungen) zulässt, so gibt es noch eine weitere Familie von endlichen Untergruppen der ${\mathrm{O}}_2$, nämlich die Diedergruppen.

Definition

Zu einem regelmäßigen $n$-Eck ($n\ge 2$) heißt die Gruppe der (eigentlichen oder uneigentlichen) linearen Symmetrien die Diedergruppe $D_n$.

Die Diedergruppe besteht aus den Drehungen des $n$-Ecks und aus den Achsenspiegelungen an den folgenden Achsen durch den Nullpunkt: bei $n$ gerade die Achsen durch gegenüberliegende Eckpunkte und gegenüberliegende Kantenmittelpunkte, bei $n$ ungerade die Achsen durch einen Eckpunkt und einen gegenüberliegenden Kantenmittelpunkt.
In beiden Fällen besteht die Diedergruppe aus $2n$ Elementen.

Lineare Bewegungen im Raum

Satz

Es sei

$\phi :{ℝ}^3⟶{ℝ}^3$

eine lineare Isometrie.

Dann gibt es einen Eigenvektor zum Eigenwert $1$ oder $-1$.

Beweis

Das charakteristische Polynom $P$ zu $\phi$ ist ein normiertes Polynom vom Grad drei. Für $t\to +\mathrm{\infty }$ geht $P(t)\to +\mathrm{\infty }$ und für $t\to -\mathrm{\infty }$ geht $P(t)\to -\mathrm{\infty }$. Nach dem Zwischenwertsatz besitzt daher $P$ mindestens eine Nullstelle. Eine solche Nullstelle ist nach Satz 23.2 (Lineare Algebra (Osnabrück 2024-2025)) ein Eigenwert von $\phi$. Nach Satz 21.3 ist der Eigenwert gleich $1$ oder gleich $-1$.

$◻$

Eine eigentliche lineare Isometrie des Raumes führt insbesondere die Einheitskugel durch eine Bewegung in sich über. Man kann sich eine solche Isometrie also gut als eine Drehung an einer Kugel vorstellen, die in einer passenden Schale liegt.

Satz

Eine eigentliche Isometrie

$\phi :{ℝ}^3⟶{ℝ}^3$

besitzt einen Eigenvektor zum Eigenwert $1$,

d.h. es gibt eine Gerade (durch den Nullpunkt), die unter $\phi$ fest bleibt.

Beweis

Wir betrachten das charakteristische Polynom von $\phi$, also

$P(\lambda )=det(\lambda E_3-\phi ).$

Dies ist ein normiertes reelles Polynom vom Grad drei. Für  $\lambda =0$  ergibt sich

$P(0)=det(-\phi )=-det\left(\phi \right)=-1.$

Da für $\lambda \to \mathrm{\infty }$ das Polynom $P(\lambda )\to \mathrm{\infty }$ geht, muss es für ein positives $\lambda$ eine Nullstelle geben. Aufgrund von Satz 21.3 kommt dafür nur  $\lambda =1$  in Frage.

$◻$

Lemma

Es sei

$\phi :V⟶V$

eine lineare Isometrie auf einem euklidischen Vektorraum $V$ und sei  $U\subseteq V$  ein invarianter Unterraum.

Dann ist auch das orthogonale Komplement $U^{\perp }$ invariant.

Insbesondere kann man $\phi$ als direkte Summe

$\phi ={\phi }_U\oplus {\phi }_{U^{\perp }}$

schreiben, wobei die Einschränkungen ${\phi }_U$ und ${\phi }_{U^{\perp }}$ ebenfalls Isometrien sind.

Beweis

Es ist

$U^{\perp }=\{v\in V\mid ⟨v,u⟩=0\text{ für }\text{alle }u\in U\}.$

Für ein solches  $v\in U^{\perp }$  und ein beliebiges  $u\in U$  ist

$⟨\phi (v),u⟩=⟨{\phi }^{-1}(\phi (v)),{\phi }^{-1}(u)⟩=⟨v,u^{\prime }⟩=0,$

da  $u^{\prime }={\phi }^{-1}(u)\in U$  liegt wegen der Invarianz von $U$. Also ist wieder  $\phi (v)\in U^{\perp }$. 

$◻$

Satz

Es sei

$\phi :{ℝ}^3⟶{ℝ}^3$

eine eigentliche Isometrie.

Dann ist $\phi$ eine Drehung um eine feste Achse.

Das bedeutet, dass $\phi$ in einer geeigneten Orthonormalbasis durch eine Matrix der Form

$\left(\begin{array}{ccc}1& 0& 0\\ 0& \cos \alpha & -\sin \alpha \\ 0& \sin \alpha & \cos \alpha \end{array}\right)$

beschrieben wird.

Beweis

Nach Satz 21.8 gibt es einen Eigenvektor $u$ zum Eigenwert $1$. Sei  $U=ℝu$  die davon erzeugte Gerade. Diese ist fix und insbesondere invariant unter $\phi$. Nach Lemma 34.1 (Lineare Algebra (Osnabrück 2024-2025)) ist dann auch das orthogonale Komplement $U^{\perp }$ invariant unter $\phi$, d.h. es gibt eine lineare Isometrie

${\phi }_2:U^{\perp }⟶U^{\perp },$

die auf $U^{\perp }$ mit $\phi$ übereinstimmt. Dabei muss ${\phi }_2$ eigentlich sein, und daher muss nach Satz 21.4 ${\phi }_2$ eine Drehung sein. Wählt man einen Vektor der Länge eins aus $U$ und dazu eine Orthonormalbasis von $U^{\perp }$, so hat $\phi$ bezüglich dieser Basis die angegebene Gestalt.

$◻$

Halbachsensysteme

Es sei  $G\subseteq {\mathrm{SO}}_3$  eine endliche Untergruppe der Gruppe der eigentlichen, linearen Isometrien. Jedes Element $g\in G$, $g\ne \mathrm{id}$, ist nach Satz 21.10 eine Drehung um eine eindeutig bestimmte Drehachse $A$. Insbesondere sind an einer endlichen Symmetriegruppe nur endlich viele Drehachsen beteiligt. Jedes Gruppenelement bewirkt dann eine Permutation der Drehachsenmenge, und diese Bedingung schränkt die möglichen Gruppen wesentlich ein. Eine Drehachse zerfällt in zwei Halbachsen, und es ist sinnvoll, die Wirkungsweise der Gruppe auf diesen Halbachsen zu untersuchen.

Würfel und Oktaeder besitzen

isomorphe Symmetriegruppen.

Bei einem Würfel gibt es drei verschiedene Arten von Drehachsen: Es gibt drei Drehachsen, die durch die Seitenmittelpunkte gegeben sind, vier Drehachsen, die durch die Eckpunkte gegeben sind und sechs Drehachsen, die durch die Kantenmittelpunkte gegeben sind. Betrachtet man alle Durchstoßungspunkte dieser Achsen mit der Sphäre vom Radius $1$, so ergeben sich  $6+8+12=26$  Punkte. Diese Punkte entsprechen den Halbachsen. Dabei gibt es zu je zwei Eckpunkten (bzw. den zugehörigen Durchstoßungspunkten) (mindestens) eine Würfelbewegung, die sie ineinander überführt, ebenso zu je zwei Kantenmittelpunkten und zu je zwei Seitenmittelpunkten. Jede Bewegung permutiert diese charakteristischen Punkte. Wenn man eine Achse (oder einen Durchstoßungspunkt) fixiert, so kann man die Menge der Bewegungen betrachten, die diese Achse als Drehachse haben. Es kann natürlich auch die Achse zwar auf sich selbst abgebildet werden, aber nicht fix sein. Dann werden die gegenüberliegenden Durchstoßungspunkte ineinander überführt.

Definition

Es sei  $G\subseteq {\mathrm{SO}}_3(ℝ)$  eine endliche Untergruppe der Gruppe der eigentlichen, linearen Isometrien im ${ℝ}^3$. Dann nennt man jede Gerade durch den Nullpunkt, die als Drehachse eines Elementes  $g\ne \mathrm{Id}$  auftritt, eine Achse von $G$. Die Halbgeraden dieser Drehachsen nennt man die Halbachsen der Gruppe und die Gesamtmenge dieser Halbachsen nennen wir das zu $G$ gehörige Halbachsensystem. Es wird mit $ℌ(G)$ bezeichnet. Zwei Halbachsen  $H_1,H_2\in ℌ(G)$  heißen äquivalent, wenn es ein  $g\in G$  mit  $g(H_1)=H_2$  gibt. Die Äquivalenzklassen zu dieser Äquivalenzrelation nennt man Halbachsenklassen.

Da jede von $\mathrm{Id}$ verschiedene Drehung genau eine Drehachse hat, ist das Halbachsensystem zu einer endlichen Symmetriegruppe endlich (und zwar ist die Anzahl maximal gleich $2(\mathrm{ord}(G)-1)$). Wenn $H$ eine Halbachse ist und  $g\in G$,  so ist auch $g(H)$ eine Halbachse: wenn nämlich  $h\in G$  die durch $H$ definierte Achse als Drehachse besitzt, so ist

$\left(gh{g}^{-1}\right)(g(H))=(gh)(g^{-1}(g(H)))=(gh)(H))=g(h(H))=g(H).$

Mit „äquivalenten Halbachsen“ ist also wirklich eine Äquivalenzrelation definiert. Es liegt eine Gruppenoperation von $G$ auf $ℌ(G)$ durch  $gH=g(H)$  vor. Die in obiger Definition erwähnten Äquivalenzklassen sind die Bahnen dieser Operation.

Beispiel

Beim Würfel werden die Halbachsen durch die Eckpunkte, die Seitenmittelpunkte und die Kantenmittelpunkte repräsentiert. Diese drei Arten bilden dann auch die Äquivalenzklassen, also die Halbachsenklassen. Der Vergleich mit dem Oktaeder zeigt, dass die Sprechweise mit den Halbachsen für die Bewegungsgruppe als solche angemessener ist als die Sprechweise mit Ecken, Kanten, Mittelpunkten.

Beispiel

Bei einem Tetraeder gibt es vier Eck-Seitenmittelpunkt-Achsen und vier Kantenmittelpunktachsen. Die Kantenmittelpunkthalbachsen sind dabei alle untereinander äquivalent, während die zuerst genannten Achsen in zwei Halbachsenklassen zerfallen, nämlich die Eckhalbachsen und die Seitenhalbachsen.

An diesem Beispiel sieht man auch, dass die beiden durch eine Drehachse gegebenen Halbachsen nicht zueinander äquivalent sein müssen.

<< | Kurs:Invariantentheorie (Osnabrück 2012-2013) | >> PDF-Version dieser Vorlesung Arbeitsblatt zur Vorlesung (PDF)